對于弦長為cA的小擾動翼型，低亞音速情況下，焦點離開前緣的距離為：xac=（）cA；在超音速情況下，焦點離開前緣的距離為xac=（）cA。
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附面層可以用卡門動量積分關系式描述。在保爾豪森求解方法中，將速度型用多項式表示，就可以求解卡門動量積分關系式獲得附面層參數(shù)。如此，層流和湍流似乎不存在區(qū)別。事實上，湍流速度型和層流速度型存在本質(zhì)區(qū)別。雖然看上去都是連續(xù)函數(shù)，但湍流速度型不能用多項式逼近。道理在于，湍流有速度脈動，可以近似看成統(tǒng)計過程如圖所示的層流附面層和湍流附面層速度型，其中，層流速度型可以表示為法向坐標的（），湍流附面層可以表示為法向坐標的（）。
如圖所示：對于定常超音速流動，遇到物體內(nèi)折，處在下流的小擾動引起的馬赫波試圖與上流的小擾動波相交或合并時，由于速度和溫度梯度越來越大，阻止無限靠近，因此會形成（）
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